Dirichlet核

同義語:ディリクレ核Dirichlet kernel

概要

Dirichlet核(Dirichlet kernel)とは、整数 $N\ge0$ について $D_N(t)=\sum_{n=-N}^{N}e^{int}$ で定まる周期 $2\pi$ の関数であり、$t\notin2\pi\mathbb Z$ では $D_N(t)=\sin(N+\frac12)t/\sin\frac t2$ である。$[-\pi,\pi]$ 上積分可能な $2\pi$ 周期関数 $f$ の Fourier 級数の第 $N$ 部分和は $\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x-t)D_N(t)\,dt$ に等しい。$D_N$ の平均は $1$ だが負の値もとり、絶対値の平均(Lebesgue 定数)は $\frac4{\pi^2}\log N$ の速さで発散するので、連続関数でも Fourier 級数が収束するとは限らない。

$$\newcommand{C}[0]{\mathbb{C}} \newcommand{div}[0]{\mathbin{÷}} \newcommand{N}[0]{\mathbb{N}} \newcommand{Q}[0]{\mathbb{Q}} \newcommand{R}[0]{\mathbb{R}} \newcommand{Z}[0]{\mathbb{Z}} $$

前提知識: Fourier級数, Riemann積分

Dirichlet 核(Dirichlet kernel)は、整数 $N\ge0$ に対して
$$ D_N(t)=\sum_{n=-N}^{N}e^{int}=1+2\sum_{n=1}^{N}\cos nt $$
で定まる周期 $2\pi$ の関数である。$[-\pi,\pi]$ 上積分可能な $2\pi$ 周期の関数 $f$ の Fourier級数 の第 $N$ 部分和は、$f$ と $D_N$ の畳み込み
$$ s_N(f;x)=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x-t)D_N(t)\,dt $$
に等しい。このため、Fourier 級数が収束するかどうかの問いは、$D_N$ の形を調べる問いに置き換わる。
$D_N$ は原点で高さ $2N+1$ の山をもち、平均はつねに $1$ である。山が細くなることから部分和は $f(x)$ に近づくと期待されるが、$D_N$ は負の値もとり、山の外の振動の振れ幅は $N$ を大きくしても小さくならない。この振動のため、絶対値の平均 $L_N:=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\lvert D_N\rvert$ は $\frac4{\pi^2}\log N$ の速さで無限大に発散する。この記事では、$D_N$ の閉じた式と基本性質、部分和の積分表示を証明し、主定理として $L_N$ の増え方を両側から評価する。続いて、その評価から Lipschitz 連続な関数の Fourier 級数が一様収束することと、広義積分 $\int_0^\infty\frac{\sin u}u\,du=\frac\pi2$ を導く。

定義と記号

関数 $f\colon\mathbb R\to\mathbb C$ が $2\pi$ 周期で $[-\pi,\pi]$ 上 Riemann 積分可能であるとき、整数 $n$ について Fourier 係数を $\hat f(n):=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x)e^{-inx}\,dx$、第 $N$ 部分和を $s_N(f;x):=\sum_{n=-N}^{N}\hat f(n)e^{inx}$ とする(Fourier級数 の定義「Fourier 係数と Fourier 級数」と同じ)。$2\pi$ 周期の連続関数の全体を $C(\mathbb T)$ と書き、$\|f\|_\infty:=\sup_{x\in\mathbb R}\lvert f(x)\rvert$ とする。

Dirichlet 核

整数 $N\ge0$ について
$$ D_N(t):=\sum_{n=-N}^{N}e^{int}\qquad(t\in\mathbb R) $$
を(第 $N$ の)Dirichlet 核という。

$e^{int}+e^{-int}=2\cos nt$ なので $D_N(t)=1+2\sum_{n=1}^{N}\cos nt$ であり、$D_0=1$、$D_1(t)=1+2\cos t$ である。$D_N$ は次数 $N$ の三角多項式($e^{int}$($\lvert n\rvert\le N$)の 1 次結合)で、その Fourier 係数は $\lvert n\rvert\le N$ で $1$、それ以外で $0$ である(Fourier級数 の系「三角多項式の係数」)。

流儀の違い

この記事の $D_N$ は Rud76 (77)・Leb26b §11.8.4 と同じである。$\frac12+\sum_{n=1}^{N}\cos nt=\frac12D_N$ を Dirichlet 核と呼ぶ流儀もあり(sin kxとcos kxの和)、そのときは部分和を $\frac1\pi\int$ で書く。周期 $1$ の関数では $\sum_{\lvert n\rvert\le N}e^{2\pi int}$ を使う。

閉じた式と基本性質

Dirichlet 核の基本性質

$N\ge0$ を整数とする。

  1. $D_N$ は実数値の偶関数で、周期 $2\pi$ をもつ。
  2. $t$ が $2\pi$ の整数倍でないとき
    $$ D_N(t)=\frac{\sin\bigl(N+\frac12\bigr)t}{\sin\frac t2} $$
    であり、$t$ が $2\pi$ の整数倍のとき $D_N(t)=2N+1$ である。
  3. $\displaystyle\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}D_N(t)\,dt=1$、$\displaystyle\frac1{2\pi}\int_0^{\pi}D_N(t)\,dt=\frac12$ である。
  4. すべての $t$ で $\lvert D_N(t)\rvert\le2N+1$ であり、$0<\lvert t\rvert\le\pi$ なら $\lvert D_N(t)\rvert\le\dfrac1{\lvert\sin\frac t2\rvert}\le\dfrac\pi{\lvert t\rvert}$ である。
  5. $N\ge1$ のとき、$D_N$ の $(-\pi,\pi]$ の中の零点はちょうど $2N$ 個の点 $t=\pm\frac{2\pi k}{2N+1}$($k=1,\dots,N$)であり、$D_N(\pi)=(-1)^N$ である。とくに $D_N$ は負の値をとる。
等比数列の和として計算する

2:$t\notin2\pi\mathbb Z$ とする。$D_N(t)$ は初項 $e^{-iNt}$、公比 $e^{it}\ne1$ の $2N+1$ 項の等比数列の和なので
$$ (e^{it}-1)D_N(t)=e^{i(N+1)t}-e^{-iNt} $$
である。両辺に $e^{-it/2}$ を掛けると $(e^{it/2}-e^{-it/2})D_N(t)=e^{i(N+\frac12)t}-e^{-i(N+\frac12)t}$ であり、$e^{i\theta}-e^{-i\theta}=2i\sin\theta$ から $2i\sin\frac t2\cdot D_N(t)=2i\sin(N+\frac12)t$ を得る。$t\notin2\pi\mathbb Z$ なら $\sin\frac t2\ne0$ なので割ってよい。$t\in2\pi\mathbb Z$ なら各項 $e^{int}$ が $1$ なので $D_N(t)=2N+1$ である。
残りは、1・3 が各項 $e^{int}$ の性質から、4・5 が 2 の式から従う。

1・3・4・5 の証明を開く

1:$D_N(t)=1+2\sum_{n=1}^N\cos nt$ の各項が実数値・偶・周期 $2\pi$ だからである。

3:$n\ne0$ なら $\int_{-\pi}^{\pi}e^{int}\,dt=\bigl[\frac{e^{int}}{in}\bigr]_{-\pi}^{\pi}=0$ なので、$n=0$ の項だけが残って $\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}D_N=1$ である。$D_N$ は偶関数なので $[0,\pi]$ の積分はその半分である。

4:各項の絶対値が $1$ なので $\lvert D_N\rvert\le2N+1$ である。$0<\lvert t\rvert\le\pi$ なら 2 の分子の絶対値は $1$ 以下なので $\lvert D_N(t)\rvert\le1/\lvert\sin\frac t2\rvert$ である。$\sin$ は $[0,\frac\pi2]$ で上に凸なので、$0\le u\le\frac\pi2$ で $\sin u\ge\frac{2u}\pi$ であり、$u=\frac{\lvert t\rvert}2$ として $\lvert\sin\frac t2\rvert\ge\frac{\lvert t\rvert}\pi$ を得る。

5:$D_N(0)=2N+1\ne0$ である。$t\in(-\pi,\pi]\setminus\{0\}$ では 2 により、$D_N(t)=0$ は $(N+\frac12)t=k\pi$($k\in\mathbb Z$)、すなわち $t=\frac{2k\pi}{2N+1}$ と同値である。$t\in(-\pi,\pi]$ かつ $t\ne0$ は $1\le\lvert k\rvert\le N$ と同値である($\lvert k\rvert=N+1$ なら $\lvert t\rvert=\frac{2(N+1)\pi}{2N+1}>\pi$)。$D_N(\pi)=\sin\bigl((N+\frac12)\pi\bigr)/\sin\frac\pi2=(-1)^N$ なので $D_1(\pi)=-1< 0$ である。$N\ge2$ なら $\frac{4\pi}{2N+1}< \pi$ であり、$\frac{2\pi}{2N+1}< t< \frac{4\pi}{2N+1}$ では $\pi< (N+\frac12)t< 2\pi$ なので分子は負、分母は正で、$D_N(t)< 0$ である。$\square$

左は Dirichlet 核 D_5 と D_20 のグラフ。原点の山の高さは 2N+1 で、山の幅は 4π/(2N+1) に狭まるが、山の外の振動は低くならず細かくなるだけである。右は Lebesgue 定数 L_N(点)と (4/π²) log N(破線)で、差がほぼ一定のまま増えていくことを見る図 左は Dirichlet 核 D_5 と D_20 のグラフ。原点の山の高さは 2N+1 で、山の幅は 4π/(2N+1) に狭まるが、山の外の振動は低くならず細かくなるだけである。右は Lebesgue 定数 L_N(点)と (4/π²) log N(破線)で、差がほぼ一定のまま増えていくことを見る図

小さい $N$ の Dirichlet 核
  1. $D_1(t)=1+2\cos t$ は $t=\pm\frac{2\pi}3$ で $0$ になり、$\frac{2\pi}3< \lvert t\rvert\le\pi$ で負である。閉じた式では $\frac{\sin\frac32t}{\sin\frac t2}=3-4\sin^2\frac t2=1+2\cos t$(3 倍角の公式 $\sin3u=3\sin u-4\sin^3u$ を $u=\frac t2$ で使う)であり、一致する。
  2. $D_2(t)=1+2\cos t+2\cos2t$ は $t=\pm\frac{2\pi}5,\pm\frac{4\pi}5$ で $0$ になる。
    $t=\frac{2\pi}5$ での確かめを開く

    $\cos\frac{2\pi}5=\frac{\sqrt5-1}4$、$\cos\frac{4\pi}5=-\frac{\sqrt5+1}4$ から $D_2(\frac{2\pi}5)=1+\frac{\sqrt5-1}2-\frac{\sqrt5+1}2=0$ である。

部分和の積分表示

部分和の積分表示

$f$ を $2\pi$ 周期で $[-\pi,\pi]$ 上 Riemann 積分可能な関数とする。すべての $x\in\mathbb R$ と $N\ge0$ について
$$ s_N(f;x)=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x-t)D_N(t)\,dt=\frac1{2\pi}\int_0^{\pi}\bigl(f(x+t)+f(x-t)\bigr)D_N(t)\,dt $$
である。とくに、次数 $N$ 以下の三角多項式 $T$ については $\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}T(x-t)D_N(t)\,dt=T(x)$ である。

係数の積分を部分和に入れる

係数の定義を部分和に入れ、有限和と積分を入れ替えると
$$ s_N(f;x)=\sum_{n=-N}^{N}\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(s)e^{-ins}\,ds\;e^{inx}=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(s)\sum_{n=-N}^{N}e^{in(x-s)}\,ds=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(s)D_N(x-s)\,ds $$
である。$s=x-t$ と置き換えると積分区間は $[x-\pi,x+\pi]$ になるが、$t\mapsto f(x-t)D_N(t)$ は周期 $2\pi$ をもつので、長さ $2\pi$ のどの区間で積分しても値は同じであり(Fourier級数 の節「周期関数と積分」)、1 つ目の等式を得る。$[-\pi,0]$ の部分で $t$ を $-t$ に置き換え、$D_N(-t)=D_N(t)$ を使うと 2 つ目の等式になる。
後半:$T(x)=\sum_{\lvert n\rvert\le N}c_ne^{inx}$ なら $\hat T(n)=c_n$($\lvert n\rvert\le N$)、$\hat T(n)=0$($\lvert n\rvert>N$)なので $s_N(T;x)=T(x)$ であり、前半の等式から従う。$\square$

後半は、次数 $N$ 以下の三角多項式は $D_N$ と畳み込むと元に戻ることを述べている。
prop-dk-basic の 3 と組み合わせると、定数 $c$ について
$$ s_N(f;x)-c=\frac1{2\pi}\int_0^{\pi}\bigl(f(x+t)+f(x-t)-2c\bigr)D_N(t)\,dt $$
と書ける。$c=f(x)$ や $c=\frac12\bigl(f(x+0)+f(x-0)\bigr)$ とおき、右辺が $0$ に近づくことを示すのが、各点収束の判定法の共通の形である(Fourier級数 の定理「各点収束の定理(Dirichlet)」、Fourier級数の収束 の定理「局所化原理」「Dini の判定法」)。

主定理:Lebesgue 定数の増え方

部分和が $f$ の値をどれだけ大きくしうるかは、$D_N$ の絶対値の平均で決まる。

Lebesgue 定数

$$ L_N:=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\lvert D_N(t)\rvert\,dt=\frac1\pi\int_0^{\pi}\frac{\lvert\sin(N+\frac12)t\rvert}{\sin\frac t2}\,dt $$
を Fourier 級数の第 $N$ Lebesgue 定数という。

thm-dk-partial-sum から、$f\in C(\mathbb T)$ について $\lvert s_N(f;x)\rvert\le L_N\|f\|_\infty$ である。逆に、写像 $f\mapsto s_N(f;0)$ を $C(\mathbb T)$ 上の線形汎関数とみたときのノルムはちょうど $L_N$ に等しい(一様有界性原理 の補題「部分和の汎関数のノルム」)。$L_0=1$、$L_1=\frac13+\frac{2\sqrt3}\pi=1.4359\ldots$ である。

Lebesgue 定数の対数の増え方

すべての整数 $N\ge1$ について
$$ \frac4{\pi^2}\log(N+1)\le L_N\le\frac4{\pi^2}\log N+4 $$
が成り立つ。とくに $L_N\to\infty$ であり、$L_N/\log N\to\frac4{\pi^2}$($N\to\infty$)である。

証明の方針は、分母の $\sin\frac t2$ を $\frac t2$ に取り替えて誤差を有界に抑え、残る $\int\frac{\lvert\sin u\rvert}u\,du$ を長さ $\pi$ の区間ごとに調和級数と比べることである。

分母を取り替え、半周期ごとに調和級数と比べる

$M:=N+\frac12$ とおく。
段 1(分母の取り替え)。$0< t\le\pi$ で $h(t):=\dfrac1{\sin\frac t2}-\dfrac2t$ とおく。$w:=\frac t2\in(0,\frac\pi2]$ と書くと $h(t)=\dfrac{w-\sin w}{w\sin w}$ である。$\sin w\le w$ から $h\ge0$ である。また $1-\cos s\le\frac{s^2}2$($s\ge0$)を $0$ から $w$ まで積分すると $w-\sin w\le\frac{w^3}6$ であり、$\sin w\ge\frac{2w}\pi$(prf-dk-basic の 4)と合わせて
$$ 0\le h(t)\le\frac{w^3/6}{w\cdot2w/\pi}=\frac{\pi w}{12}=\frac{\pi t}{24}\le\frac{\pi^2}{24} $$
である。したがって
$$ L_N=\frac1\pi\int_0^\pi\lvert\sin Mt\rvert\Bigl(\frac2t+h(t)\Bigr)dt=\frac2\pi\int_0^\pi\frac{\lvert\sin Mt\rvert}t\,dt+E,\qquad0\le E\le\frac1\pi\cdot\pi\cdot\frac{\pi^2}{24}=\frac{\pi^2}{24} $$
である。$u=Mt$ と置き換えると $\displaystyle\int_0^\pi\frac{\lvert\sin Mt\rvert}t\,dt=\int_0^{M\pi}\frac{\lvert\sin u\rvert}u\,du=:I$ である。下からの評価 $L_N\ge\frac2\pi I$ には $E\ge0$ だけを使う。
段 2(区間ごとの評価)。$[0,M\pi]$ を $[0,\pi]$、$[k\pi,(k+1)\pi]$($k=1,\dots,N-1$)、$[N\pi,(N+\frac12)\pi]$ に分ける。$\int_{k\pi}^{(k+1)\pi}\lvert\sin u\rvert\,du=2$ であり、この区間では $\frac1{(k+1)\pi}\le\frac1u\le\frac1{k\pi}$ なので
$$ \frac2{(k+1)\pi}\le\int_{k\pi}^{(k+1)\pi}\frac{\lvert\sin u\rvert}u\,du\le\frac2{k\pi} $$
である。最初の区間では $\frac{\sin u}\pi\le\frac{\sin u}u\le1$ なので積分は $\frac2\pi$ 以上 $\pi$ 以下であり、これは上の下からの評価の $k=0$ の場合にあたる。最後の区間では $\int_{N\pi}^{(N+\frac12)\pi}\lvert\sin u\rvert\,du=1$ と $u\ge N\pi$ から積分は $0$ 以上 $\frac1{N\pi}$ 以下である。$H_m:=\sum_{k=1}^{m}\frac1k$($H_0:=0$)と書くと
$$ \frac2\pi H_N\le I\le\pi+\frac2\pi H_{N-1}+\frac1{N\pi} $$
である(左は $k=0,\dots,N-1$ の下からの評価 $\sum_{k=0}^{N-1}\frac2{(k+1)\pi}$ を足した)。
段 3(調和級数との比較)。$\frac1k\ge\int_k^{k+1}\frac{dx}x$ と $\frac1k\le\int_{k-1}^k\frac{dx}x$($k\ge2$)から $\log(N+1)\le H_N$、$H_{N-1}\le1+\log N$ である。段 1・段 2 を合わせると、下からは $E\ge0$ により
$$ L_N\ge\frac2\pi I\ge\frac4{\pi^2}H_N\ge\frac4{\pi^2}\log(N+1) $$
であり、上からは
$$ L_N\le2+\frac4{\pi^2}(1+\log N)+\frac2{\pi^2N}+\frac{\pi^2}{24}\le\frac4{\pi^2}\log N+2+\frac6{\pi^2}+\frac{\pi^2}{24} $$
である。$2+\frac6{\pi^2}+\frac{\pi^2}{24}=3.019\ldots< 4$ なので主張の不等式を得る。両辺を $\log N$ で割って $N\to\infty$ とすれば $L_N/\log N\to\frac4{\pi^2}$ である。$\square$

数値では $L_{10}=2.2233\ldots$、$L_{100}=3.1387\ldots$、$L_{1000}=4.0701\ldots$ で、$L_N-\frac4{\pi^2}\log N$ は $1.29\ldots$、$1.272\ldots$、$1.2705\ldots$ と一定の値に近づく(数値積分による)。上の証明の定数は粗いが、増え方の主要項 $\frac4{\pi^2}\log N$ は正確である。
$\lvert D_N\rvert$ の平均が発散するのは、山の外の振動が $\frac1{\lvert\sin(t/2)\rvert}$ 程度の高さを保つからである。$M=N+\frac12$ として、$t$ が区間 $[\frac{k\pi}M,\frac{(k+1)\pi}M]$ を動く間に $\lvert\sin Mt\rvert$ は 1 回山を描き、その積分は $\frac2M$ である。この区間では $\frac1{\sin(t/2)}$ はおよそ $\frac{2M}{k\pi}$ なので、この区間から $L_N$ への寄与はおよそ $\frac1\pi\cdot\frac2M\cdot\frac{2M}{k\pi}=\frac4{\pi^2k}$ である。$k=1,\dots,N$ について足すと調和級数の部分和の $\frac4{\pi^2}$ 倍、つまり $\frac4{\pi^2}\log N$ 程度になる。

帰結:Lebesgue の不等式と一様収束

$T$ が次数 $N$ 以下の三角多項式なら $s_N(T;\cdot)=T$ である(thm-dk-partial-sum)。これと $\lvert s_N(g;x)\rvert\le L_N\|g\|_\infty$ を組み合わせると、部分和の誤差は「三角多項式で近似できる度合い」の $1+L_N$ 倍で抑えられる。

Lebesgue の不等式

$f\in C(\mathbb T)$ について $E_N(f):=\inf\{\|f-T\|_\infty\mid T\text{ は次数 }N\text{ 以下の三角多項式}\}$ とおくと
$$ \|f-s_N(f;\cdot)\|_\infty\le(1+L_N)\,E_N(f) $$
である。とくに $E_N(f)\log N\to0$($N\to\infty$)なら、$s_N(f;\cdot)$ は $f$ に一様収束する。

次数 $N$ 以下の三角多項式 $T$ を任意にとる。$s_N$ は $f$ について線形で $s_N(T;\cdot)=T$ なので $f-s_N(f;\cdot)=(f-T)-s_N(f-T;\cdot)$ であり、thm-dk-partial-sum から
$$ \lvert s_N(f-T;x)\rvert\le\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\lvert f(x-t)-T(x-t)\rvert\,\lvert D_N(t)\rvert\,dt\le L_N\|f-T\|_\infty $$
である。よって $\|f-s_N(f;\cdot)\|_\infty\le(1+L_N)\|f-T\|_\infty$ であり、$T$ について下限をとればよい。後半は thm-dk-lebesgue-growth から $1+L_N\le5+\frac4{\pi^2}\log N$ であることによる。$\square$

連続関数 $f$ については $E_N(f)\to0$ である(三角多項式による一様近似。Stone–Weierstrassの定理 の系「三角多項式による一様近似」、Fejérの定理)。しかし $L_N\to\infty$ なので、この不等式から一般の連続関数の部分和の収束は出てこず、実際 Fourier 級数が発散する連続関数がある(ex-dk-counterexamples の 2 行目)。$E_N(f)$ が $\frac1{\log N}$ より速く $0$ に近づく典型が、Lipschitz 連続な関数である。

Lipschitz 連続な関数の一様収束

$f\colon\mathbb R\to\mathbb C$ が $2\pi$ 周期で、ある $K\ge0$ についてすべての $x,y$ で $\lvert f(x)-f(y)\rvert\le K\lvert x-y\rvert$ を満たすとする。このとき $N\ge1$ について
$$ E_N(f)\le\frac{K\pi\bigl(\frac12+\log(N+1)\bigr)}{N+1},\qquad\|f-s_N(f;\cdot)\|_\infty\le\Bigl(5+\frac4{\pi^2}\log N\Bigr)\frac{K\pi\bigl(\frac12+\log(N+1)\bigr)}{N+1} $$
であり、$s_N(f;\cdot)$ は $f$ に $\mathbb R$ 上で一様収束する。

Fejér 平均で近似の度合いを測る

近似に使う三角多項式として、Fejér 平均 $\sigma_N(f;\cdot)$ をとる。これは次数 $N$ 以下の三角多項式で、Fejér 核 $F_N$ を使って $\sigma_N(f;x)=\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x-t)F_N(t)\,dt$ と書け、$F_N\ge0$、$\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}F_N=1$、$F_N$ は偶関数で、$0<\lvert t\rvert\le\pi$ なら $F_N(t)\le\min\bigl\{N+1,\frac{\pi^2}{(N+1)t^2}\bigr\}$ である(Fejérの定理 の定義「Fejér 平均と Fejér 核」と補題「Fejér 核の性質」)。$F_N$ の積分が $1$ であることから
$$ \lvert\sigma_N(f;x)-f(x)\rvert=\Bigl\lvert\frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\bigl(f(x-t)-f(x)\bigr)F_N(t)\,dt\Bigr\rvert\le\frac K{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\lvert t\rvert F_N(t)\,dt=\frac K\pi\int_0^{\pi}tF_N(t)\,dt $$
である。$\delta:=\frac\pi{N+1}$ で積分を分け、$[0,\delta]$ では $F_N\le N+1$、$[\delta,\pi]$ では $F_N\le\frac{\pi^2}{(N+1)t^2}$ を使うと、$\int_0^{\pi}tF_N\,dt\le(N+1)\frac{\delta^2}2+\frac{\pi^2}{N+1}\int_\delta^\pi\frac{dt}t=\frac{\pi^2}{N+1}\bigl(\frac12+\log(N+1)\bigr)$ となる。よって $E_N(f)\le\|f-\sigma_N(f;\cdot)\|_\infty$ は 1 つ目の評価以下である。2 つ目の評価は cor-dk-lebesgue-inequality と thm-dk-lebesgue-growth による。右辺は $\frac{(\log N)^2}N$ 程度の大きさで $0$ に近づく。$\square$

例:$\int_0^\infty\frac{\sin u}u\,du=\frac\pi2$

prf-dk-lebesgue-growth の段 1 の取り替えは、絶対値を付けなければ広義積分の値を与える。

Dirichlet 積分の値

広義積分 $\int_0^\infty\frac{\sin u}u\,du$ は収束し、値は $\frac\pi2$ である。
確かめ。 $M=N+\frac12$ とする。prop-dk-basic の 2・3 から
$$ \pi=\int_0^\pi D_N(t)\,dt=\int_0^\pi\frac{2\sin Mt}t\,dt+\int_0^\pi h(t)\sin Mt\,dt=2\int_0^{M\pi}\frac{\sin u}u\,du+\int_0^\pi h(t)\sin Mt\,dt $$
である($h$ は prf-dk-lebesgue-growth の段 1 の関数)。$h(0):=0$ と定めると、$0\le h(t)\le\frac{\pi t}{24}$ から $h$ は $[0,\pi]$ で連続である。加法定理 $\sin Mt=\sin Nt\cos\frac t2+\cos Nt\sin\frac t2$ で右辺の最後の積分を 2 つに分けると、Fourier級数 の系「Riemann–Lebesgue の補題」($[-\pi,0)$ では $0$ とおいた関数に使う)により、$N\to\infty$ でどちらも $0$ に近づく。よって $\int_0^{(N+\frac12)\pi}\frac{\sin u}u\,du\to\frac\pi2$ である。
一般の上端 $R\to\infty$ への移行は、半周期分の積分が小さいことによる。

移行を開く

$R\ge\frac\pi2$ に対し $(N+\frac12)\pi\le R<(N+\frac32)\pi$ となる $N$ をとると、被積分関数の絶対値は $\frac1{(N+\frac12)\pi}$ 以下で区間の長さは $\pi$ 未満なので、$\bigl\lvert\int_{(N+\frac12)\pi}^R\frac{\sin u}u\,du\bigr\rvert\le\frac1{N+\frac12}$ である。$R\to\infty$ で $N\to\infty$ なので、$\int_0^R\frac{\sin u}u\,du\to\frac\pi2$ である。

同じ計算は、矩形波の Fourier 級数の部分和が跳びのすぐ近くで跳びの大きさの約 $9\%$ だけ飛び出す Gibbs 現象の値 $\frac2\pi\int_0^\pi\frac{\sin t}t\,dt=1.1789\ldots$ にも現れる(Fourier級数 の例「反例:矩形波の Gibbs 現象」)。

Fejér 核との比較

部分和の代わりに部分和の平均(Fejér 平均)を使うと、核は Dirichlet 核の平均 $F_N=\frac1{N+1}\sum_{k=0}^ND_k$ に替わる(Fejérの定理)。2 つの核の違いが、2 つの総和法の振る舞いの違いを決める。

Dirichlet 核 $D_N$Fejér 核 $F_N$
式$\sum_{\lvert n\rvert\le N}e^{int}=\dfrac{\sin(N+\frac12)t}{\sin\frac t2}$$\sum_{\lvert n\rvert\le N}\bigl(1-\frac{\lvert n\rvert}{N+1}\bigr)e^{int}=\dfrac{\sin^2\frac{(N+1)t}2}{(N+1)\sin^2\frac t2}$
平均 $\frac1{2\pi}\int$$1$$1$
符号負の値をとる$0$ 以上
$\frac1{2\pi}\int\lvert\cdot\rvert$$L_N\sim\frac4{\pi^2}\log N\to\infty$$1$
原点から離れた所$\frac1{\lvert\sin(t/2)\rvert}$ 程度の振動が残る$\frac{\pi^2}{(N+1)t^2}$ 以下で一様に $0$ へ
連続関数への作用一様収束するとは限らない一様収束する

平均が $1$ で、絶対値の平均が有界で、各 $\delta>0$ について $\delta\le\lvert t\rvert\le\pi$ の上の絶対値の積分が $0$ に近づく核の列は、連続関数との畳み込みが一様に元の関数に近づく(Fejér の定理の証明の型)。Dirichlet 核は最初の条件しか満たさないので、この型の議論が使えない。

仮定を外したときの反例

外す条件・誤った推測反例成り立たなくなること
prop-dk-basic の 2 の $\sin\frac t2\ne0$$t=0$分数の式($\frac00$ の形になる。実際の値は $2N+1$)
cor-dk-lebesgue-inequality の $E_N(f)\log N\to0$($E_N(f)\to0$ だけにする)$0$ で Fourier 級数が発散する連続関数部分和の一様収束($0$ での収束も)
(誤った推測)$f\ge0$ なら部分和も $0$ 以上$f=1_{(0,\pi)}$ を周期的に延長した関数、$N=1$、$x=-\frac\pi2$部分和の符号($s_1(f;-\frac\pi2)=\frac12-\frac2\pi< 0$)
表の反例の確かめ

1・2 行目は既存の結果に帰着し、3 行目は係数を計算する。

各行の確かめを開く

1 行目。 $t=0$ では $\sin(N+\frac12)t=\sin\frac t2=0$ なので分数の式は値を定めない。定義の和ではすべての項が $1$ で $D_N(0)=2N+1$ であり、$t\to0$ の極限 $\lim\frac{\sin(N+\frac12)t}{\sin(t/2)}=2N+1$ と一致する。

2 行目。 連続な $f$ では $E_N(f)\to0$ である(Stone–Weierstrassの定理 の系「三角多項式による一様近似」)。一方、$C(\mathbb T)$ 上の汎関数 $f\mapsto s_N(f;0)$ のノルムは $L_N$ で(一様有界性原理 の補題「部分和の汎関数のノルム」)、thm-dk-lebesgue-growth により有界でない。一様有界性原理から、$\sup_N\lvert s_N(f;0)\rvert=\infty$ となる $f\in C(\mathbb T)$ がある(一様有界性原理 の定理「$0$ で Fourier 級数が発散する連続関数の存在」)。この $f$ では部分和は $0$ でさえ収束しない。

3 行目。 $f$ を $(0,\pi)$ で $1$、$(-\pi,0]$ と $\pi$ で $0$ とし、周期的に延長する($f\ge0$)。$\hat f(0)=\frac12$ であり、$\hat f(\pm1)=\frac1{2\pi}\int_0^\pi e^{\mp it}\,dt=\frac1{2\pi}\cdot\frac{e^{\mp i\pi}-1}{\mp i}=\frac1{2\pi}\cdot\frac{-2}{\mp i}$ から $\hat f(1)=\frac1{\pi i}$、$\hat f(-1)=-\frac1{\pi i}$ である。よって $s_1(f;x)=\frac12+\frac{e^{ix}-e^{-ix}}{\pi i}=\frac12+\frac2\pi\sin x$ である。$x=-\frac\pi2$ で $\frac12-\frac2\pi=-0.1366\ldots< 0$ となる。部分和が負になるのは、$D_1(t)=1+2\cos t$ が $\frac{2\pi}3< \lvert t\rvert\le\pi$ で負で、thm-dk-partial-sum の重みに負の部分があるからである。Fejér 核は $0$ 以上なので、Fejér 平均では $f\ge0$ から $\sigma_N(f;\cdot)\ge0$ が従う。

補足

出典

Dirichlet 核の定義と閉じた式、部分和の積分表示は Rud76 §8.13 の (77)・(78)(p. 189)にあり、閉じた式の証明は等比数列の和に $e^{-it/2}$ を掛ける上と同じ方法である。同じ形は Leb26b §11.8.4(pp. 200–201)にもある。積分表示を使う各点収束の定理は Rud76 Theorem 8.14(pp. 189–190)、局所化の系は同じ p. 190 にある。$\frac1{2\pi}\int\lvert D_N\rvert\to\infty$ と、そこから Fourier 級数が発散する連続関数を導く手順は Axl20 §11A の Exercise 11(p. 354)に問題として示されている。Fejér 核と Fejér の定理は Rud76 Chapter 8 の Exercise 15(p. 199)にある。Lebesgue 定数の両側の評価、Lipschitz 連続な関数の一様収束の評価、Dirichlet 積分の導出は、この記事で示した証明による。

関連項目

参考文献

[1]
Walter Rudin, Principles of Mathematical Analysis, McGraw-Hill, 1976, §8.13 の (77)・(78)(p. 189、Dirichlet 核の定義と閉じた式、部分和の積分表示)、Theorem 8.14 と局所化の系(pp. 189–190)、Chapter 8 Exercise 15(p. 199、Fejér 核と Fejér の定理)
[3]
Sheldon Axler, Measure, Integration & Real Analysis, Graduate Texts in Mathematics 282, Springer, 2020, §11A Exercise 11(p. 354、Dirichlet 核の絶対値の積分の発散と、Fourier 級数が発散する連続関数の存在を導く手順)

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