Weyl代数

同義語:Weyl algebraワイル代数

概要

Weyl代数(Weyl algebra)とは、可換環 $R$ 上で $x_1,\dots,x_n,\partial_1,\dots,\partial_n$ から、$\partial_ix_j-x_j\partial_i=\delta_{ij}$ とほかの生成元どうしの可換性だけを課して作った代数 $A_n(R)$ のことで、多項式係数の線形微分作用素の環の代数的なモデルである。どの係数環でも単項式 $x^\alpha\partial^\beta$ が基底になり、$R$ が整域なら零因子をもたない。$R$ が $\mathbb{Q}$ を含めば両側イデアルは $R$ のイデアルと一対一に対応して中心は $R$ となり、標数 $0$ の体上では $0$ でない有限次元の加群をもたない単純環である。標数 $p$ では $x_i^p$ と $\partial_i^p$ が中心に入り、単純環でない。

$$\newcommand{C}[0]{\mathbb{C}} \newcommand{div}[0]{\mathbin{÷}} \newcommand{N}[0]{\mathbb{N}} \newcommand{Q}[0]{\mathbb{Q}} \newcommand{R}[0]{\mathbb{R}} \newcommand{Z}[0]{\mathbb{Z}} $$

前提知識: 非可換多項式環, 多元環, 単純環

多項式に「$t$ を掛ける」操作 $X$ と「$t$ で微分する」操作 $\partial$ は可換でない。積の微分法則 $(tf)'=f+tf'$ は、作用素の等式 $\partial X-X\partial=1$ を意味する。この関係式だけを課して $X$ と $\partial$ から作った環が Weyl 代数 であり、多項式係数の線形微分作用素の環の代数的なモデルになっている。量子力学では位置と運動量の正準交換関係 $[\hat p,\hat q]=-i\hbar$ と同じ形であり、$D$ 加群の理論では、アフィン空間の上の微分作用素の環として基本的な役割を果たす(D加群)。
Weyl 代数の構造は、係数の環が $\mathbb{Q}$ を含むか、素数 $p$ の標数をもつかで大きく変わる。どの係数でも「$x^\alpha\partial^\beta$ の形の単項式が基底になる」という正規形がある(thm-weyl-basis)。係数が $\mathbb{Q}$ を含めば、両側イデアルは係数環のイデアルと一対一に対応し、中心は係数環に一致する。とくに標数 $0$ の体の上では単純環である(thm-weyl-ideals)。一方、標数 $p$ では $x^p$ と $\partial^p$ が中心に入り、単純環でない(prop-weyl-char-p)。

定義

この節以降、$R$ は単位元をもつ可換環、$R$ 代数は多元環の意味(環 $A$ と、像が $A$ の中心に入る環準同型 $R\to A$ の組)とする。$a,b$ の交換子を $[a,b]=ab-ba$ と書く。多重指数 $\alpha=(\alpha_1,\dots,\alpha_n)\in\mathbb{N}^n$ について $\lvert\alpha\rvert=\alpha_1+\dots+\alpha_n$、$\alpha!=\alpha_1!\cdots\alpha_n!$ とし、$e_i$ を第 $i$ 成分だけが $1$ の多重指数とする。

Weyl 代数の定義

$n\ge1$ を整数とする。$R$ 上の $2n$ 文字 $x_1,\dots,x_n,\partial_1,\dots,\partial_n$ の非可換多項式環 $R\langle x,\partial\rangle$ を、元
$$ [x_i,x_j],\qquad[\partial_i,\partial_j],\qquad[\partial_i,x_j]-\delta_{ij}\qquad(1\le i,j\le n) $$
で生成される両側イデアルで割った $R$ 代数を、$R$ 上の $n$ 変数の Weyl 代数(Weyl algebra)といい、$A_n(R)$ と書く。文字の像も同じ記号 $x_i,\partial_i$ で表し、$x^\alpha=x_1^{\alpha_1}\cdots x_n^{\alpha_n}$、$\partial^\beta=\partial_1^{\beta_1}\cdots\partial_n^{\beta_n}$ とおく。

$x_i$ どうし、$\partial_i$ どうしは可換で、$x_i$ と $\partial_j$ は $i\ne j$ なら可換、$i=j$ なら $\partial_ix_i=x_i\partial_i+1$ を満たす。非可換多項式環の普遍性から、次の普遍性が従う:$R$ 代数 $B$ の元 $X_1,\dots,X_n,D_1,\dots,D_n$ が同じ関係式 $[X_i,X_j]=[D_i,D_j]=0$、$[D_i,X_j]=\delta_{ij}$ を満たせば、$x_i\mapsto X_i$、$\partial_i\mapsto D_i$ となる $R$ 代数の準同型 $A_n(R)\to B$ がただ一つある。

微分作用素としての実現

$R[t_1,\dots,t_n]$ の $R$ 線形な自己準同型のうち、$t_i$ を掛ける写像を $X_i$、偏微分 $\partial/\partial t_i$ を $D_i$ とする。積の微分法則 $\frac{\partial}{\partial t_i}(t_jf)=\delta_{ij}f+t_j\frac{\partial f}{\partial t_i}$ は $[D_i,X_j]=\delta_{ij}$ を意味し、ほかの関係式も明らかに成り立つ。よって普遍性から $R$ 代数の準同型
$$ \theta\colon A_n(R)\to\operatorname{End}_R(R[t_1,\dots,t_n]) $$
が得られ、その像は多項式係数の線形微分作用素 $\sum_\beta f_\beta(t)\,\partial^\beta/\partial t^\beta$ の全体である。$R$ が $\mathbb{Q}$ を含めば $\theta$ は単射であり(thm-weyl-basis の 2)、Weyl 代数は多項式係数の微分作用素の環と同一視できる。これは 微分作用素 の命題「標数による生成元の違い」の 1 と同じ内容である。

Weyl 代数の例
  1. $n=1$、$R=k$ が標数 $0$ の体のとき、$A_1(k)$ は 単純環 の節「Weyl 代数」で $\operatorname{End}_k(k[t])$ の部分環として構成されたものと同じ環である(thm-weyl-basis の 2)。
  2. Heisenberg Lie 代数 $\mathfrak{h}$(基底 $x,y,c$、$[y,x]=c$、$c$ は中心元)の普遍包絡環を、関係式 $c=1$ で割ったものは $A_1$ である(EGH11 Example 1.47、p. 16)。
  3. $x_i\mapsto\partial_i$、$\partial_i\mapsto-x_i$ は関係式を保つ($[-x_i,\partial_j]=[\partial_j,x_i]=\delta_{ij}$)ので $A_n(R)$ の自己準同型を定め、4 回合成すると恒等写像なので自己同型である。これは微分作用素の Fourier 変換にあたる。

基本性質

正規形と基底

まず並べ替えの公式を用意する。$\partial_ix_i=x_i\partial_i+1$ から、$a,b\ge1$ について帰納法で
$$ \partial_ix_i^{a}=x_i^{a}\partial_i+a\,x_i^{a-1},\qquad\partial_i^{b}x_i=x_i\partial_i^{b}+b\,\partial_i^{b-1} $$
が成り立つ(たとえば $\partial_ix_i^{a+1}=(x_i^a\partial_i+ax_i^{a-1})x_i=x_i^{a}(x_i\partial_i+1)+ax_i^{a}$)。$i\ne j$ の文字は可換なので、すべての $\alpha,\beta$ と $i$ について
$$ \partial_i\cdot x^\alpha\partial^\beta=x^\alpha\partial^{\beta+e_i}+\alpha_i\,x^{\alpha-e_i}\partial^\beta,\qquad[x^\alpha\partial^\beta,x_i]=\beta_i\,x^\alpha\partial^{\beta-e_i},\qquad[\partial_i,x^\alpha\partial^\beta]=\alpha_i\,x^{\alpha-e_i}\partial^\beta $$
となる($\alpha_i=0$ や $\beta_i=0$ の項は $0$ と読む)。

Weyl 代数の基底
  1. 任意の可換環 $R$ について、$x^\alpha\partial^\beta$($\alpha,\beta\in\mathbb{N}^n$)は $A_n(R)$ の $R$ 上の基底である。
  2. $R$ が $\mathbb{Q}$ を含めば、ex-weyl-differential-operators の $\theta$ は単射である。素数 $p$ について $p\cdot1=0$ かつ $R\ne0$ なら、$\partial_i^p\ne0$ だが $\theta(\partial_i^p)=0$ であり、$\theta$ は単射でない。
2 種類の変数をもつ多項式環に作用させる

1:生成すること。$x^\alpha\partial^\beta$ の $R$ 線形結合の全体を $V$ とする。上の公式から $x_iV\subset V$、$\partial_iV\subset V$ なので、$V$ は生成元による左からの積で閉じており、$1\in V$ だから $V$ は文字の積をすべて含み、$V=A_n(R)$ である。
一次独立性。$E=R[t_1,\dots,t_n,s_1,\dots,s_n]$ を $2n$ 変数の多項式環とし、$X_i$ を $t_i$ を掛ける写像、$D_i=\partial/\partial t_i+s_i$(偏微分に $s_i$ を掛ける写像を足したもの)とおく。$D_i$ と $D_j$ は可換であり(偏微分どうし、$s$ の掛け算どうしは可換で、$s_j$ を掛ける写像は $\partial/\partial t_i$ と可換)、
$$ [D_i,X_j]f=\frac{\partial(t_jf)}{\partial t_i}+s_it_jf-t_j\frac{\partial f}{\partial t_i}-t_js_if=\delta_{ij}f $$
である。普遍性から $R$ 代数の準同型 $\rho\colon A_n(R)\to\operatorname{End}_R(E)$、$x_i\mapsto X_i$、$\partial_i\mapsto D_i$ が得られる。$s$ だけの多項式は $\partial/\partial t_i$ で $0$ になるので $D_i(s^\gamma)=s^{\gamma+e_i}$ であり、$\rho(x^\alpha\partial^\beta)(1)=t^\alpha s^\beta$ となる。単項式 $t^\alpha s^\beta$ は $E$ の基底の相異なる元なので、$\sum c_{\alpha\beta}x^\alpha\partial^\beta=0$ なら $\sum c_{\alpha\beta}t^\alpha s^\beta=0$、すなわちすべての $c_{\alpha\beta}=0$ である。
2:$P=\sum c_{\alpha\beta}x^\alpha\partial^\beta\ne0$ で $\theta(P)=0$ とする。$c_{\alpha\beta}\ne0$ となる $\beta$ のうち $\lvert\beta\rvert$ が最小のもの $\beta_0$ をとる。$\partial^\beta t^{\beta_0}$ は、$\beta_i\le(\beta_0)_i$ がすべての $i$ で成り立たない限り $0$ であり、そうでない $\beta\ne\beta_0$ は $\lvert\beta\rvert<\lvert\beta_0\rvert$ なので現れない。よって $0=\theta(P)(t^{\beta_0})=\beta_0!\sum_\alpha c_{\alpha\beta_0}t^\alpha$ であり、$\beta_0!$ は $R$ の単元なので $c_{\alpha\beta_0}=0$ となって矛盾する。標数 $p$ の場合、1 により $\partial_i^p\ne0$ である。一方 $(\partial/\partial t_i)^pt_i^a=a(a-1)\cdots(a-p+1)t_i^{a-p}$ の係数は連続する $p$ 個の整数の積で $p$ の倍数だから、$\theta(\partial_i^p)=0$ である。$\square$

$n=1$ で係数が体の場合の 1 は、Laurent 多項式に形式的な冪 $t^a$ を掛けた空間への別の忠実な作用を使って EGH11 §1.7(pp. 11–12)でも証明されている。

両側イデアルと中心

係数が $\mathbb{Q}$ を含むとき、交換子をとる操作で係数を 1 つずつ取り出せる。$R$ は $A_n(R)$ の中心に入るので、$R$ のイデアル $I$ について $A_n(R)I=IA_n(R)$ は両側イデアルであり、基底により $\{\sum c_{\alpha\beta}x^\alpha\partial^\beta: \text{すべての }c_{\alpha\beta}\in I\}$ に等しい。

Weyl 代数のイデアルと中心

$R$ を $\mathbb{Q}$ を含む可換環とする。

  1. $A_n(R)$ の両側イデアル $J$ と $R$ のイデアル $I$ は、$J\mapsto J\cap R$、$I\mapsto A_n(R)I$ によって一対一に対応する。
  2. $A_n(R)$ の中心は $R$ である。
交換子で係数を取り出す

1:$I$ について $A_n(R)I\cap R=I$ は、$x^0\partial^0=1$ の係数を見ればわかる。逆に $J$ を両側イデアル、$I=J\cap R$ とし、$J=A_n(R)I$ を示す。$\supset$ は $I\subset J$ から明らかなので、$P\in J$ の係数がすべて $I$ に入ることを、$P$ の $0$ でない係数の個数についての帰納法で示す。$P\ne0$ とし、$c_{\alpha\beta}\ne0$ となる $\beta$ の中で、成分ごとの順序(すべての $i$ で $\beta_i\le\beta'_i$ のとき $\beta\le\beta'$)について極大なもの $\beta^*$ をとる。
$\delta_i(Q)=[Q,x_i]$ とおくと、冒頭の公式により $\delta_i^{\,b}(x^\alpha\partial^\beta)$ は、$b\le\beta_i$ なら $\frac{\beta_i!}{(\beta_i-b)!}x^\alpha\partial^{\beta-be_i}$、$b>\beta_i$ なら $0$ である。$J$ は両側イデアルなので $\delta_i(J)\subset J$ であり、$\delta=\delta_1^{\beta^*_1}\circ\cdots\circ\delta_n^{\beta^*_n}$ を $P$ に当てると、$\beta\ge\beta^*$ でない項は消え、$\beta^*$ の極大性から $\beta\ge\beta^*$ となる $\beta$ は $\beta^*$ だけなので、
$$ \delta(P)=\beta^*!\sum_\alpha c_{\alpha\beta^*}x^\alpha\in J $$
となる。次に $c_{\alpha\beta^*}\ne0$ となる $\alpha$ の中で極大なもの $\alpha^*$ をとり、$\varepsilon_i(Q)=[\partial_i,Q]$ を各 $i$ について $\alpha^*_i$ 回当てると、同様に $\alpha^*!\,\beta^*!\,c_{\alpha^*\beta^*}\in J\cap R=I$ を得る。$\alpha^*!\beta^*!$ は $R$ の単元なので $c_{\alpha^*\beta^*}\in I\subset J$ である。すると $P-c_{\alpha^*\beta^*}x^{\alpha^*}\partial^{\beta^*}\in J$ は $0$ でない係数が 1 つ少なく、帰納法の仮定によりその係数はすべて $I$ に入る。よって $P$ の係数もすべて $I$ に入る。
2:$R$ が中心に入ることは定義による。$P=\sum c_{\alpha\beta}x^\alpha\partial^\beta$ が中心に入るなら、$0=[P,x_i]=\sum\beta_ic_{\alpha\beta}x^\alpha\partial^{\beta-e_i}$ と基底の一次独立性から $\beta_ic_{\alpha\beta}=0$ であり、$\beta_i\ge1$ なら $\beta_i$ は単元なので $c_{\alpha\beta}=0$ である。同様に $[\partial_i,P]=0$ から $\alpha_i\ge1$ なら $c_{\alpha\beta}=0$ であり、$P=c_{00}\in R$ となる。$\square$

標数 0 の体上の Weyl 代数

$k$ を標数 $0$ の体とすると、$A_n(k)$ は中心が $k$ の単純環である。$A_n(k)$ の $0$ でない加群で $k$ 上有限次元のものは存在しない。

体のイデアルと跡

要点:前半は体のイデアルが $0$ と $k$ だけであることから、後半は跡をとって $\operatorname{tr}[D,X]=0\ne\dim V$ となることから従う。

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前半:$k$ のイデアルは $0$ と $k$ だけなので、thm-weyl-ideals により $A_n(k)$ の両側イデアルは $0$ と全体だけであり、$A_n(k)\ne0$ である。中心は同定理の 2 による。

後半:$V\ne0$ を $k$ 上 $d$ 次元の $A_n(k)$ 加群とし、$x_1,\partial_1$ の作用を行列 $X,D$ で表す。$DX-XD=I_d$ の跡をとると、$\operatorname{tr}(DX)=\operatorname{tr}(XD)$ より $0=d\cdot1$ となるが、標数 $0$ では $d\cdot1\ne0$ なので矛盾である。$\square$

$n=1$ の単純性は 単純環 の定理「Weyl 代数の単純性」でも示されており、そこでは $A_1(k)$ が左 Artin 環でなく、斜体上の行列環と同型でないことも示されている。

次数による近似と整域性

$x_i,\partial_i$ にどれも次数 $1$ を与え、$F_d$ を $\lvert\alpha\rvert+\lvert\beta\rvert\le d$ となる $x^\alpha\partial^\beta$ で張られる部分 $R$ 加群とする($F_{-1}=0$)。冒頭の公式から $x_iF_d\subset F_{d+1}$、$\partial_iF_d\subset F_{d+1}$ なので、長さ $d$ 以下の文字の積はすべて $F_d$ に入る。

単項式の積の主要部と整域性
  1. $x^\alpha\partial^\beta\cdot x^\gamma\partial^\delta-x^{\alpha+\gamma}\partial^{\beta+\delta}\in F_{\lvert\alpha\rvert+\lvert\beta\rvert+\lvert\gamma\rvert+\lvert\delta\rvert-2}$ である。
  2. $R$ が整域なら $A_n(R)$ は零因子をもたない。すなわち $P,Q\ne0$ なら $PQ\ne0$ である。
  3. $R$ が Noether環 なら $A_n(R)$ は左 Noether 環である(同じ議論で右 Noether 環でもある)。
交換子は次数を 2 下げる

1:長さ $d$ の文字の積 $w$ は、隣り合う 2 文字を入れ替えて $x$ を左に、添字順に並べられる。入れ替えで生じる差は、$x_ix_j=x_jx_i$、$\partial_i\partial_j=\partial_j\partial_i$ では $0$、$\partial_ix_j=x_j\partial_i+\delta_{ij}$ では $\delta_{ij}$ 倍の長さ $d-2$ の積で $F_{d-2}$ に入る。よって $w$ は並べ替えた $x^{\alpha'}\partial^{\beta'}$ と $F_{d-2}$ を法として等しい。$x^\alpha\partial^\beta x^\gamma\partial^\delta$ を並べ替えると $x^{\alpha+\gamma}\partial^{\beta+\delta}$ になる。
2:$0$ でない $P$ について、$P\in F_d$ となる最小の $d$ を $\deg P$、$P$ の $\lvert\alpha\rvert+\lvert\beta\rvert=\deg P$ の項の和に対応する多項式 $\sigma(P)=\sum c_{\alpha\beta}\xi^\alpha\eta^\beta\in R[\xi_1,\dots,\xi_n,\eta_1,\dots,\eta_n]$ を $P$ の主要部とよぶ。$\deg P=d$、$\deg Q=e$ なら、1 により $PQ$ は $F_{d+e-1}$ を法として $\sum c_{\alpha\beta}c'_{\gamma\delta}x^{\alpha+\gamma}\partial^{\beta+\delta}$(次数 $d+e$ の項どうしの和)に等しく、これに対応する多項式は $\sigma(P)\sigma(Q)$ である。$R$ が整域なら多項式環も整域なので $\sigma(P)\sigma(Q)\ne0$ であり、基底の一次独立性から $PQ\notin F_{d+e-1}$、とくに $PQ\ne0$ である。
3:

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左イデアル $L$ について、$\operatorname{gr}L\subset R[\xi,\eta]$ を、$P\in L\setminus\{0\}$ の主要部 $\sigma(P)$ と $0$ で生成される加法群とする。$\sigma(P)$ が次数 $d$ の斉次多項式で、$\deg P=d$ の元 $P,P'\in L$ について $\sigma(P)+\sigma(P')$ は $0$ か $\sigma(P+P')$、$r\in R$ について $r\sigma(P)$ は $0$ か $\sigma(rP)$ であり、$\sigma(x_iP)=\xi_i\sigma(P)$、$\sigma(\partial_iP)=\eta_i\sigma(P)$(1 による)なので、$\operatorname{gr}L$ は $R[\xi,\eta]$ のイデアルである。左イデアル $L\subset L'$ で $\operatorname{gr}L=\operatorname{gr}L'$ なら $L=L'$ である。実際、$P\in L'$、$\deg P=d$ について、$\operatorname{gr}L$ の次数 $d$ の部分に $\sigma(P)$ があるので $\sigma(Q)=\sigma(P)$ となる $Q\in L$ があり($\deg Q=d$)、$P-Q\in L'\cap F_{d-1}$ である。$d$ についての帰納法($F_{-1}=0$)により $P-Q\in L$、よって $P\in L$ である。左イデアルの増大列 $L_1\subset L_2\subset\cdots$ について $\operatorname{gr}L_i$ は $R[\xi,\eta]$ のイデアルの増大列であり、Hilbertの基底定理 により止まるので、$L_i$ も止まる。$\square$

標数 $p$ の場合

標数 $p$ の Weyl 代数の中心

$p$ を素数とし、$R$ を $p\cdot1=0$ となる可換環とする。

  1. $x_i^p$ と $\partial_i^p$ は $A_n(R)$ の中心に入る。
  2. $R=k$ が標数 $p$ の体なら、$A_n(k)$ の中心は $x_1^p,\dots,x_n^p,\partial_1^p,\dots,\partial_n^p$ で生成される $k$ 上の $2n$ 変数の多項式環であり、$A_n(k)$ は単純環でない。
係数 $\beta_i$ が $p$ の倍数のときだけ消えない

要点:交換子の公式の係数 $\beta_i$、$\alpha_i$ が $k$ で $0$ になるのは $p$ の倍数のときに限る。

詳しい証明を開く

1:冒頭の公式から $[\partial_i^p,x_i]=p\,\partial_i^{p-1}=0$、$[\partial_i,x_i^p]=p\,x_i^{p-1}=0$ であり、ほかの生成元とは初めから可換なので、$x_i^p$ と $\partial_i^p$ は生成元すべてと可換で、中心に入る。

2:中心の元 $P=\sum c_{\alpha\beta}x^\alpha\partial^\beta$ について、prf-weyl-ideals の 2 と同じ計算で $\beta_ic_{\alpha\beta}=0$、$\alpha_ic_{\alpha\beta}=0$($k$ の中で)を得る。$c_{\alpha\beta}\ne0$ なら $\alpha_i,\beta_i$ は $k$ で $0$、すなわち $p$ の倍数である。よって中心は $x^{p\mu}\partial^{p\nu}=(x_1^p)^{\mu_1}\cdots(\partial_n^p)^{\nu_n}$($\mu,\nu\in\mathbb{N}^n$)で張られ、逆にこれらは 1 により中心に入る。$x_i^p,\partial_i^p$ は互いに可換で、その単項式 $x^{p\mu}\partial^{p\nu}$ は基底の相異なる元なので一次独立であり、中心は $2n$ 変数の多項式環に同型である。

単純でないこと:$x_1^p$ は中心にあるので $x_1^pA_n(k)$ は両側イデアルである。$x_1^p\cdot x^\alpha\partial^\beta=x^{\alpha+pe_1}\partial^\beta$ より、これは $\alpha_1\ge p$ の基底で張られ、$0$ でも全体($1$ を含む)でもない。$\square$

標数 $p$ では有限次元の加群も存在する。たとえば $k[t]/(t^p)$ に $x_1$ を $t$ の掛け算、$\partial_1$ を微分で作用させると $p$ 次元の $A_1(k)$ 加群になる($\frac{d}{dt}(t^pg)=t^pg'$ なので微分はイデアル $(t^p)$ を保つ)。このとき cor-weyl-simple の跡の議論は $p\cdot1=0$ のため矛盾を生じない。

条件を外した反例

外す条件反例成り立たなくなること
thm-weyl-basis の 2 の「$R$ は $\mathbb{Q}$ を含む」$R=\mathbb{F}_p$、$\partial_1^p$$\partial_1^p\ne0$ だが $\mathbb{F}_p[t_1,\dots,t_n]$ に $0$ として作用し、$\theta$ は単射でない
thm-weyl-ideals の「$R$ は $\mathbb{Q}$ を含む」$R=\mathbb{F}_p$、両側イデアル $x_1^pA_n(\mathbb{F}_p)$$J\cap R=0$ だが $J\ne0$ で、イデアルの対応が崩れる。中心も $R$ より大きい
prop-weyl-domain の 2 の「$R$ は整域」$R=k\times k$、$e=(1,0)$$e\ne0$、$1-e\ne0$ だが $A_n(R)$ の中で $e(1-e)=0$
cor-weyl-simple の「標数 $0$」$k=\mathbb{F}_p$、$V=k[t]/(t^p)$$0$ でない有限次元の $A_1(k)$ 加群がある
確かめ

1 行目は thm-weyl-basis の 2 の後半の証明そのものである。2 行目:$J=x_1^pA_n(\mathbb{F}_p)$ は prop-weyl-char-p の証明により $\alpha_1\ge p$ の基底で張られるので $J\cap\mathbb{F}_p=0$ であり、$J\ne0$ なので $J\ne A_n(\mathbb{F}_p)\cdot0$ である。3 行目:$R\subset A_n(R)$ は部分環で、$e(1-e)=(0,0)$ である。4 行目は直前の段落による。

補足

微分作用素の環・D 加群との関係

$k$ が標数 $0$ の体なら、ex-weyl-differential-operators と thm-weyl-basis の 2 により、$A_n(k)$ はアフィン空間 $\mathbb{A}^n_k$ 上の微分作用素の環に一致する(D加群 の注意「Weyl代数との関係」、微分作用素 の命題「標数による生成元の違い」)。$\mathbb{A}^n_k$ 上の準連接な $\mathcal{D}$ 加群は $A_n(k)$ 加群と対応するので、$D$ 加群の理論の多くは Weyl 代数上の加群論として述べられる。標数 $p$ では $\theta$ は単射でなく、その像(多項式の掛け算と $\partial/\partial t_i$ で生成される部分環)は $\partial^p/p!$ にあたる分割冪の作用素を含まないので、Grothendieck の意味の微分作用素の環より真に小さい(微分作用素 の同じ命題の 2)。

正準交換関係

量子力学の位置作用素 $\hat q$ と運動量作用素 $\hat p=-i\hbar\,d/dq$ は $[\hat p,\hat q]=-i\hbar$ を満たし、$\partial\mapsto\hat p/(-i\hbar)$、$x\mapsto\hat q$ で $A_1(\mathbb{C})$ の関係式を満たす(量子力学)。cor-weyl-simple の跡の議論は、この関係式を満たす複素正方行列の組がないこと、すなわち正準交換関係が有限次元の空間では実現できないことを示している。作用素の定義域まで含めた扱いは 量子力学の関数解析的構造 で述べられている。

関連項目

参考文献

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