交叉数

同義語:intersection number

概要

交叉数(intersection number)とは、射影スキーム上の可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_n$ と台の次元が $n$ 以下の連接層 $\mathcal{F}$ に対し、Euler 標数の交代和として定まる整数 $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})$ である。交叉数は対称な多重線型形式であり、線型同値で不変で、有効因子がうまく交わるときは交点を重複度込みで数えた個数になる。$\chi(\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^{\otimes m})$ の最高次の係数は $(\mathcal{L}^n\cdot\mathcal{F})/n!$ であり(漸近 Riemann–Roch)、曲線上の可逆層の次数や射影多様体の次数はその特別な場合である。

$$\newcommand{C}[0]{\mathbb{C}} \newcommand{div}[0]{\mathbin{÷}} \newcommand{N}[0]{\mathbb{N}} \newcommand{Q}[0]{\mathbb{Q}} \newcommand{R}[0]{\mathbb{R}} \newcommand{Z}[0]{\mathbb{Z}} $$

前提知識: 可逆層, 連接層, 層コホモロジー, Cartier因子

平面の 2 本の曲線の交点を重複度込みで数えると、次数の積になる(Bezoutの定理)。$n$ 次元の射影多様体の上で $n$ 個の因子 $D_1,\dots,D_n$ が有限個の点で交わるとき、その点の個数を重複度込みで数えたものが交叉数 $(D_1\cdots D_n)$ である。しかし因子がうまく交わらないこと(共通成分をもつ、あるいは自分自身と交わる)もあるので、交叉数は「点を数える」ことではなく、層のコホモロジーの Euler 標数の交代和として定義される。この定義では、交叉数は付随する可逆層の同型類だけで決まり、線型同値な因子に取り替えても変わらない。
この記事では、射影スキームの上の可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_n$ と次元 $n$ 以下の台をもつ連接層 $\mathcal{F}$ の交叉数 $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})$ を定義し、それが対称な多重線型形式であること、有効因子との交叉が制限で計算できること、可逆層の冪の Euler 標数の最高次の係数が交叉数で与えられること(漸近 Riemann–Roch)を証明する。$n=1$ では曲線上の可逆層の次数、$n=2$ では曲面の交点数(曲面の交点形式とRiemann–Rochの定理)、超平面どうしの交叉では射影多様体の次数になる。

定義

この記事を通して $k$ を体、$X$ を $k$ 上の射影スキーム(ある $\mathbb{P}^N_k$ の閉部分スキーム)とし、$\mathcal{O}_X(1)$ をその埋め込みから来る非常に豊富な可逆層とする。$X$ の連接層 $\mathcal{F}$ のコホモロジー $H^i(X,\mathcal{F})$ は有限次元の $k$ ベクトル空間で、$i>\dim X$ なら $0$ である(Har77 III, Theorem 5.2, p. 228、Theorem 2.7, p. 208)。そこで Euler 標数を
$$ \chi(\mathcal{F}):=\sum_{i\ge0}(-1)^i\dim_kH^i(X,\mathcal{F}) $$
と定める。連接層の短完全列 $0\to\mathcal{F}'\to\mathcal{F}\to\mathcal{F}''\to0$ に対し、コホモロジーの長完全列から $\chi(\mathcal{F})=\chi(\mathcal{F}')+\chi(\mathcal{F}'')$ である。$\mathcal{F}$ の台 $\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ は閉集合であり、その次元を $\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ と書く($\mathcal{F}=0$ なら $-1$ とする)。可逆層 $\mathcal{L}$ の双対を $\mathcal{L}^\vee$ と書く。

交代和

$m\ge0$、可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m$ と連接層 $\mathcal{F}$ に対し
$$ e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F}):=\sum_{I\subset\{1,\dots,m\}}(-1)^{|I|}\,\chi\Bigl(\mathcal{F}\otimes\bigotimes_{i\in I}\mathcal{L}_i^\vee\Bigr) $$
とおく。$m=0$ のときは $e(\,;\mathcal{F})=\chi(\mathcal{F})$ である。

交叉数

$\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}\le n$ をみたす連接層 $\mathcal{F}$ と可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_n$ に対し、
$$ (\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F}):=e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_n;\mathcal{F}) $$
を $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_n$ と $\mathcal{F}$ の交叉数(intersection number)という。次元 $n$ 以下の閉部分スキーム $V$ については $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot V):=(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{O}_V)$、$\dim X=n$ のときは $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n):=(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{O}_X)$ と書く。Cartier 因子 $D_i$ については $(D_1\cdots D_n\cdot\mathcal{F}):=(\mathcal{O}_X(D_1)\cdots\mathcal{O}_X(D_n)\cdot\mathcal{F})$ とし、すべて同じ $\mathcal{L}$ のときは $(\mathcal{L}^n\cdot\mathcal{F})$ と書く($\mathcal{L}^n$ はテンソル冪 $\mathcal{L}^{\otimes n}$ ではない)。

交叉数は台の次元が $n$ 以下という条件のもとでだけ考える。この条件を外すと、次の節の性質(多重線型性)が成り立たない(ex-in-dimension)。$X$ が非特異射影曲面で $n=2$、$\mathcal{F}=\mathcal{O}_X$ のとき、この定義は 曲面の交点形式とRiemann–Rochの定理 の定義「交点数」と同じ式である。
交代和の計算で繰り返し使う性質をまとめておく。

交代和の基本性質
  1. $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F})$ は $\mathcal{L}_i$ の並べ替えで変わらず、各 $\mathcal{L}_i$ と $\mathcal{F}$ の同型類だけで決まる。
  2. 可逆層 $\mathcal{M}$ について $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m,\mathcal{M};\mathcal{F})=e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F})-e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee)$ である。
  3. 連接層の短完全列 $0\to\mathcal{F}'\to\mathcal{F}\to\mathcal{F}''\to0$ に対し $e(\dots;\mathcal{F})=e(\dots;\mathcal{F}')+e(\dots;\mathcal{F}'')$ である。
  4. 可逆層 $\mathcal{M},\mathcal{M}'$ について、$\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m$ を省略して書くと
    $$ e(\dots,\mathcal{M}\otimes\mathcal{M}';\mathcal{F})=e(\dots,\mathcal{M};\mathcal{F})+e(\dots,\mathcal{M}';\mathcal{F})-e(\dots,\mathcal{M},\mathcal{M}';\mathcal{F}) $$
    である。
  5. $\mathcal{M}\cong\mathcal{O}_X$ なら $e(\dots,\mathcal{M};\mathcal{F})=0$ である。
部分集合を分けて数える

要点:2 は部分集合を最後の添字を含むかどうかで分ければよく、3 は可逆層とのテンソル積が完全で $\chi$ が加法的であることから、4 は 2 を繰り返して両辺を $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\,\cdot\,)$ の 4 項で書けば一致する。

詳しい証明を開く

1 は定義から明らかである。2:$\{1,\dots,m+1\}$ の部分集合を、$m+1$ を含まないものと含むもの($I\cup\{m+1\}$、$I\subset\{1,\dots,m\}$)に分けると、後者の和は $-e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee)$ である。3:可逆層は局所自由なので、テンソル積は完全列を保ち、$\chi$ は短完全列について加法的である。4:$P(\mathcal{G}):=e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{G})$ とおくと、2 を繰り返して $$e(\dots,\mathcal{M},\mathcal{M}';\mathcal{F})=P(\mathcal{F})-P(\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee)-P(\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}'^\vee)+P(\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee\otimes\mathcal{M}'^\vee)$$ であり、残りの 3 項 $e(\dots,\mathcal{M}\otimes\mathcal{M}';\mathcal{F})$、$e(\dots,\mathcal{M};\mathcal{F})$、$e(\dots,\mathcal{M}';\mathcal{F})$ もそれぞれ $P(\mathcal{F})-P(\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee\otimes\mathcal{M}'^\vee)$、$P(\mathcal{F})-P(\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee)$、$P(\mathcal{F})-P(\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}'^\vee)$ だから、両辺は等しい。5:2 で $\mathcal{F}\otimes\mathcal{M}^\vee\cong\mathcal{F}$ である。$\square$

直感

$n=1$ で $X$ が曲線 $C$、$\mathcal{L}=\mathcal{O}_C(D)$($D$ は有効 Cartier 因子)の場合を見る。完全列 $0\to\mathcal{O}_C(-D)\to\mathcal{O}_C\to\mathcal{O}_D\to0$ から
$$ (D\cdot C)=\chi(\mathcal{O}_C)-\chi(\mathcal{O}_C(-D))=\chi(\mathcal{O}_D)=\dim_kH^0(D,\mathcal{O}_D) $$
であり、これは $D$ の点を重複度込みで数えたものである。一般に、有効因子 $D_1,\dots,D_n$ がうまく交わるなら、制限 $\mathcal{F}\mapsto\mathcal{F}|_{D_i}$ を繰り返すことで交代和は交わり $D_1\cap\dots\cap D_n$ の構造層の Euler 標数、すなわち交点の個数を重複度込みで数えたものになる(cor-in-effective)。
Euler 標数による定義の利点は 2 つある。1 つは、可逆層の同型類だけで決まるので、線型同値な因子に「動かして」も値が変わらないことが定義に組み込まれていること。もう 1 つは、自己交叉 $(D\cdot D)$ のように動かして数えることのできない場合にも値が定まることである。たとえば曲面の 1 点の爆発の例外曲線 $E$ では $E^2=-1$ であり、これは「点を数える」ことでは得られない(曲面の交点形式とRiemann–Rochの定理 の定理「爆発と交点形式」)。

例と反例

曲線上の可逆層の次数

$C\subset X$ を整な閉部分スキームで $1$ 次元のもの(曲線)とし、$C$ 上の可逆層 $\mathcal{N}$ の次数を $\deg_C\mathcal{N}:=\chi(C,\mathcal{N})-\chi(C,\mathcal{O}_C)$ と定める(Vak25 (18.4.7.1), p. 510)。prop-in-curve-formula により $(\mathcal{L}\cdot C)=\deg_C(\mathcal{L}|_C)$ である。$k$ が代数閉体で $C$ が非特異のとき、$\mathcal{N}=\mathcal{O}_C(\sum n_PP)$ なら Riemann–Rochの定理 の定理「Riemann–Rochの定理(Euler 標数の形)」により $\deg_C\mathcal{N}=\sum n_P$ であり、この次数は因子の次数と一致する。

射影空間での交叉数

$X=\mathbb{P}^n_k$ では $\chi(\mathcal{O}(m))=\binom{m+n}{n}=\frac{(m+n)(m+n-1)\cdots(m+1)}{n!}$ がすべての整数 $m$ で成り立つ(Har77 III, Theorem 5.1, p. 225)。$m^n$ の係数は $1/n!$ なので、thm-in-asymptotic により $(\mathcal{O}(1)^n)=1$ であり、多重線型性(thm-in-multilinear)から
$$ (\mathcal{O}(d_1)\cdots\mathcal{O}(d_n))=d_1d_2\cdots d_n $$
である。$d_i$ 次の超曲面 $H_i=V_+(F_i)$ について、各 $i$ で $F_i$ が $H_1\cap\dots\cap H_{i-1}$ の構造層の随伴点(def-in-associated-point)で $0$ にならないなら、cor-in-effective により交わり $Z=H_1\cap\dots\cap H_n$ は有限で $\sum_{x\in Z}\dim_k\mathcal{O}_{Z,x}=d_1\cdots d_n$ となる。$n=2$ の場合は平面曲線の Bezoutの定理 と同じ形の式である。

射影多様体の次数

$V\subset\mathbb{P}^N_k$ を $r$ 次元の閉部分スキームとする。$\chi(\mathcal{O}_V(m))$ は $V$ の Hilbert 多項式(Hilbert多項式、Har77 III, Exercise 5.2, p. 230)であり、thm-in-asymptotic によりその $m^r$ の係数は $(\mathcal{O}(1)^r\cdot V)/r!$ である。すなわち $(\mathcal{O}(1)^r\cdot V)$ は $V$ の次数 $\deg V$ である。$k$ が代数閉体で $V$ が多様体なら $\deg V$ は正の整数である(Har77 I, Proposition 7.6 (a), p. 52)。$d$ 次の超曲面の次数は $d$ であり、ex-in-projective-space と整合する。

反例:台の次元が大きすぎる場合

$X=\mathbb{P}^2_k$、$\mathcal{F}=\mathcal{O}_X$(台の次元 $2$)として、$n=1$ の式 $e(\mathcal{L};\mathcal{F})=\chi(\mathcal{F})-\chi(\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^\vee)$ を考える。$\chi(\mathcal{O}(m))=(m+1)(m+2)/2$ だから $\chi(\mathcal{O}(-1))=\chi(\mathcal{O}(-2))=0$ であり、
$$ e(\mathcal{O}(1);\mathcal{O}_X)=1,\qquad e(\mathcal{O}(2);\mathcal{O}_X)=1\ne2=2\,e(\mathcal{O}(1);\mathcal{O}_X) $$
となる。台の次元が $n$ を超えると、交代和は可逆層について加法的でない。

反例:随伴点で消える切断

$X=\mathbb{P}^1_k$、$P$ を $k$ 有理点、$\mathcal{F}=\mathcal{O}_X\oplus\kappa(P)$($\kappa(P)$ は $P$ に台をもつ摩天楼層)、$\mathcal{L}=\mathcal{O}_X(P)$、$s$ を $P$ で消える切断とする。$\chi(\mathcal{F})=2$、$\chi(\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^\vee)=\chi(\mathcal{O}(-1))+1=1$ だから $e(\mathcal{L};\mathcal{F})=1$ である。一方 $s$ 倍写像 $\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^\vee\to\mathcal{F}$ は $\kappa(P)$ の成分で $0$ になるので単射でなく、余核は $\mathcal{O}_P\oplus\kappa(P)$ で $\chi=2$ である。$P$ は $\mathcal{F}$ の随伴点なので、lem-in-restriction の仮定が外れ、制限の公式が成り立たない。

外す条件反例成り立たなくなること
$\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}\le n$(thm-in-multilinear)$\mathbb{P}^2$ 上の $\mathcal{O}_X$ と $n=1$交代和が可逆層について加法的でない
切断が $\mathcal{F}$ の随伴点で消えない(lem-in-restriction)$\mathbb{P}^1$ 上の $\mathcal{O}\oplus\kappa(P)$ と $P$ で消える切断$s$ 倍写像が単射でなく、制限の公式が成り立たない
$X$ が射影的(固有)アフィン直線 $\mathbb{A}^1$$H^0(\mathbb{A}^1,\mathcal{O})$ が無限次元で Euler 標数が定まらない(交叉理論 の例「反例:固有でない多様体では交点数が定まらない」)

性質

随伴点と切断

随伴点

$\mathcal{F}$ を $X$ の連接層とする。点 $x\in X$ は、局所環 $\mathcal{O}_{X,x}$ の極大イデアルが茎 $\mathcal{F}_x$ の随伴素イデアルであるとき、$\mathcal{F}$ の随伴点(associated point)であるという。可逆層 $\mathcal{L}$ の切断 $s$ が点 $x$ で消えないとは、$s$ の $\mathcal{L}_x\otimes\kappa(x)$ における像が $0$ でないことをいう。

アフィン開集合 $U=\operatorname{Spec}A$ の上で $\mathcal{F}|_U=\widetilde M$ とすると、$U$ に含まれる随伴点は $M$ の随伴素イデアル $\operatorname{Ass}_A(M)$ と一致する(Mat86 Theorem 6.2, p. 38)。したがって随伴点は有限個であり、$\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ の既約成分の生成点はすべて随伴点である(Mat86 Theorem 6.5, p. 39)。また $A$ の元 $a$ が $M$ の上で零因子であることと、$a$ がある随伴素イデアルに属することは同値である(Mat86 Theorem 6.1 (ii), p. 38)。

随伴点を避ける切断

$\mathcal{L}$ を可逆層、$S\subset X$ を有限個の点(閉点とは限らない)の集合とする。ある $N_0$ があって、$N\ge N_0$ ならば、$S$ のどの点でも消えない切断 $s\in\Gamma(X,\mathcal{L}(N))$ が存在する。ここで $\mathcal{L}(N)=\mathcal{L}\otimes\mathcal{O}_X(1)^{\otimes N}$ である。

Serre の定理で 1 点ずつ切り離す

要点:他の点の閉包のイデアル層をひねって大域切断で生成させ、1 点だけで消えない切断を作って足し合わせる。

詳しい証明を開く

$S$ の点 $x$ で、閉包 $\overline{\{x\}}$ が $S$ のほかの点を含まないもの全体を $S'$ とする。任意の $y\in S$ に対し、$\overline{\{y\}}$ が $S$ の別の点 $y'$ を含めば $\overline{\{y'\}}\subsetneq\overline{\{y\}}$(等しければ $y,y'$ は同じ既約閉集合の生成点となり、スキームでは $y=y'$)だから、これを繰り返すと有限回で $S'$ の点 $x\in\overline{\{y\}}$ に至る。切断が $x$ で消えなければ、消えない点の集合は $x$ を含む開集合で、$x\in\overline{\{y\}}$ よりそれは $y$ も含む。よって $S'$ のどの点でも消えない切断を作ればよい。

$x\in S'$ を固定し、$S'\setminus\{x\}$ の点の閉包の和集合 $Z_x$(被約な閉部分スキーム)のイデアル層を $\mathcal{I}_x$ とする。$S'$ の定義により $x\notin Z_x$ である。Serre の定理(Har77 II, Theorem 5.17, p. 121)により、ある $N_x$ があって $N\ge N_x$ なら $\mathcal{I}_x\otimes\mathcal{L}(N)$ は大域切断で生成される。$\mathcal{L}(N)$ は平坦なので $\mathcal{I}_x\otimes\mathcal{L}(N)\subset\mathcal{L}(N)$ である。$x\notin Z_x$ より $(\mathcal{I}_x)_x=\mathcal{O}_{X,x}$ だから、茎 $\mathcal{L}(N)_x$ を生成する大域切断のうちに $x$ で消えないもの $t_x$ がある。一方 $x'\in S'\setminus\{x\}$ では $(\mathcal{I}_x)_{x'}\subset\mathfrak{m}_{x'}$ なので $t_x$ は $x'$ で消える。$N_0:=\max_xN_x$、$s:=\sum_{x\in S'}t_x$ とおくと、各 $x\in S'$ で $s$ の値は $t_x$ の値に等しく $0$ でない。$\square$

制限の公式

$\mathcal{F}$ を連接層、$\mathcal{L}$ を可逆層、$s\in\Gamma(X,\mathcal{L})$ を $\mathcal{F}$ のどの随伴点でも消えない切断とし、$s$ 倍写像の余核を $\mathcal{F}/s\mathcal{F}$ と書く。

  1. $0\to\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^\vee\xrightarrow{\ s\ }\mathcal{F}\to\mathcal{F}/s\mathcal{F}\to0$ は完全である。
  2. $\mathcal{F}\ne0$ なら $\dim\operatorname{Supp}(\mathcal{F}/s\mathcal{F})\le\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}-1$ である。
  3. 任意の可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m$ について $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m,\mathcal{L};\mathcal{F})=e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F}/s\mathcal{F})$ である。
茎での零因子の判定から

要点:$s$ は随伴点で消えないので各茎で非零因子であり、余核の台は $\operatorname{Supp}\mathcal{F}\cap Z(s)$ で既約成分の生成点を含まない。3 は 1 と交代和の基本性質から従う。

詳しい証明を開く

1:点 $y$ の近傍で $\mathcal{L}\cong\mathcal{O}_X$ と自明化し、$s$ を $a\in\mathcal{O}_{X,y}$ で表す。$\mathcal{F}_y$ の随伴素イデアルは、$y$ をその閉包に含む $\mathcal{F}$ の随伴点に対応する(Mat86 Theorem 6.2)。$s$ はそれらの点で消えないので $a$ はどの随伴素イデアルにも属さず、$\mathcal{F}_y$ の上で非零因子である(Mat86 Theorem 6.1 (ii))。よって $s$ 倍写像は各茎で単射である。

2:$s$ が消える点の閉集合を $Z(s)$ とする。点 $y$ で $a$ が単元なら $(\mathcal{F}/s\mathcal{F})_y=\mathcal{F}_y/a\mathcal{F}_y=0$ であり、$a\in\mathfrak{m}_y$ かつ $\mathcal{F}_y\ne0$ なら中山の補題により $\mathcal{F}_y/a\mathcal{F}_y\ne0$ である。よって $\operatorname{Supp}(\mathcal{F}/s\mathcal{F})=\operatorname{Supp}\mathcal{F}\cap Z(s)$ である。$\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ の各既約成分 $W$ の生成点は随伴点なので $Z(s)$ に属さず、$W\cap Z(s)$ は $W$ の真の閉部分集合である。$W\cap Z(s)$ の既約閉集合の鎖の末尾に $W$ を付け加えれば鎖が 1 つ長くなるので、$\dim(W\cap Z(s))\le\dim W-1$ である。

3:1 の完全列に $\bigotimes_{i\in I}\mathcal{L}_i^\vee$ を掛けても完全であり、lem-in-basic の 2 と 3 から $$e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m,\mathcal{L};\mathcal{F})=e(\dots;\mathcal{F})-e(\dots;\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^\vee)=e(\dots;\mathcal{F}/s\mathcal{F})$$ である。$\square$

$s$ が有効 Cartier 因子 $D$ の標準切断(Cartier因子 の命題「有効Cartier因子と可逆層の正則切断」)のとき、$\mathcal{F}/s\mathcal{F}=\mathcal{F}\otimes\mathcal{O}_D$ を $\mathcal{F}|_D$ と書く。

消滅と多重線型性

台の次元より多い可逆層での消滅

$\mathcal{F}$ を連接層、$m>\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ とすると、任意の可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m$ について $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F})=0$ である。

台の次元についての帰納法

$d:=\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ についての帰納法で示す。$d=-1$、すなわち $\mathcal{F}=0$ なら明らかである。$d\ge0$ とし、台の次元が $d$ 未満の連接層については主張が成り立つとする。$S$ を $\mathcal{F}$ の随伴点の集合(有限集合)とする。
段 1:ある $\mathcal{L}_i$ が $S$ のどの点でも消えない切断 $s$ をもつ場合。並べ替えて $i=m$ としてよい(lem-in-basic の 1)。lem-in-restriction により $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F})=e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_{m-1};\mathcal{F}/s\mathcal{F})$ であり、$\dim\operatorname{Supp}(\mathcal{F}/s\mathcal{F})\le d-1< m-1$ だから、帰納法の仮定によりこれは $0$ である。
段 2:一般の場合。lem-in-avoid を $\mathcal{L}_m$ と $\mathcal{O}_X$ に当てはめ、十分大きい $N$ をとると、$\mathcal{A}:=\mathcal{L}_m(N)$ と $\mathcal{B}:=\mathcal{O}_X(N)$ はどちらも $S$ のどの点でも消えない切断をもち、$\mathcal{L}_m\otimes\mathcal{B}\cong\mathcal{A}$ である。lem-in-basic の 4 を $\mathcal{M}=\mathcal{L}_m$、$\mathcal{M}'=\mathcal{B}$ に使うと、$\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_{m-1}$ を省略して
$$ e(\dots,\mathcal{A};\mathcal{F})=e(\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F})+e(\dots,\mathcal{B};\mathcal{F})-e(\dots,\mathcal{L}_m,\mathcal{B};\mathcal{F}) $$
である。左辺と右辺の第 2 項は $m$ 個、第 3 項は $m+1$ 個の可逆層の交代和で、いずれも $S$ で消えない切断をもつ可逆層 $\mathcal{A}$ または $\mathcal{B}$ を含むから、段 1 により $0$ である。よって $e(\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_m;\mathcal{F})=0$ である。$\square$

交叉数の対称性と多重線型性

$\mathcal{F}$ を $\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}\le n$ の連接層とする。

  1. $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})$ は整数で、$\mathcal{L}_i$ について対称であり、各 $\mathcal{L}_i$ の同型類だけで決まる。とくに Cartier 因子 $D_i$ を線型同値なものに取り替えても $(D_1\cdots D_n\cdot\mathcal{F})$ は変わらない。
  2. 各変数について加法的である:$(\mathcal{L}_1\otimes\mathcal{L}_1'\cdot\mathcal{L}_2\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})=(\mathcal{L}_1\cdot\mathcal{L}_2\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})+(\mathcal{L}_1'\cdot\mathcal{L}_2\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})$。したがって交叉数は対称な多重線型写像 $\operatorname{Pic}(X)^n\to\mathbb{Z}$ を定める。
  3. $\mathcal{F}$ について短完全列で加法的であり、$\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}< n$ なら $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})=0$ である。
消滅定理からの帰結

1 は lem-in-basic の 1 と、線型同値な Cartier 因子が同型な可逆層を定めること(Cartier因子 の定理「Cartier因子類群とPicard群」)による。2:lem-in-basic の 4 により、2 の両辺の差は $e(\mathcal{L}_1,\mathcal{L}_1',\mathcal{L}_2,\dots,\mathcal{L}_n;\mathcal{F})$ であり、これは $n+1$ 個の可逆層の交代和で $n+1>\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ だから、thm-in-vanishing により $0$ である。他の変数については対称性による。3:加法性は lem-in-basic の 3、後半は thm-in-vanishing である。$\square$

多重線型性から $(\mathcal{L}^\vee\cdot\mathcal{L}_2\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})=-(\mathcal{L}\cdot\mathcal{L}_2\cdots\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})$ である($\mathcal{L}\otimes\mathcal{L}^\vee\cong\mathcal{O}_X$ と lem-in-basic の 5)。Vak25 Proposition 20.1.3(p. 576)は同じ主張を射影的な場合に述べ、そのあとの注意で、$X$ が固有なら同じことが成り立つこと(証明には別の議論が要る)を文献とともに挙げている。

有効因子の交わり

有効因子の交わりと点の個数

$\mathcal{F}$ を $\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}\le n$ の連接層とする。

  1. 有効 Cartier 因子 $D$ が $\mathcal{F}$ のどの随伴点も含まない($D$ の標準切断がそこで消えない)なら、任意の可逆層 $\mathcal{L}_1,\dots,\mathcal{L}_{n-1}$ について $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_{n-1}\cdot D\cdot\mathcal{F})=(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_{n-1}\cdot\mathcal{F}|_D)$ である。
  2. 有効 Cartier 因子 $D_1,\dots,D_n$ について、各 $i$ で $D_i$ が $\mathcal{F}|_{D_1}|_{D_2}\cdots|_{D_{i-1}}$ のどの随伴点も含まないとする。このとき $\mathcal{G}:=\mathcal{F}\otimes\mathcal{O}_{D_1\cap\dots\cap D_n}$ の台は有限集合で
    $$ (D_1\cdots D_n\cdot\mathcal{F})=\sum_{x\in\operatorname{Supp}\mathcal{G}}\dim_k\mathcal{G}_x\ \ge0 $$
    である。とくに $\mathcal{F}=\mathcal{O}_X$ なら、右辺は交わり $Z=D_1\cap\dots\cap D_n$ について $\sum_{x\in Z}\dim_k\mathcal{O}_{Z,x}$ である。
制限の公式の繰り返し

要点:制限の公式を $n$ 回使うと交叉数は台が有限集合の層 $\mathcal{G}$ の Euler 標数になり、それは茎の次元の和である。

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1 は lem-in-restriction の 3 である。2:1 を $n$ 回使うと $(D_1\cdots D_n\cdot\mathcal{F})=e(\,;\mathcal{G})=\chi(\mathcal{G})$ であり、lem-in-restriction の 2 により $\dim\operatorname{Supp}\mathcal{G}\le0$ である。台が有限集合の連接層では $i\ge1$ で $H^i=0$(Har77 III, Theorem 2.7)、$H^0$ は茎の直和だから、$\chi(\mathcal{G})=\sum_x\dim_k\mathcal{G}_x$ である。$\mathcal{F}|_{D_1}\cdots|_{D_n}=\mathcal{F}\otimes\mathcal{O}_{D_1}\otimes\dots\otimes\mathcal{O}_{D_n}=\mathcal{F}\otimes\mathcal{O}_{D_1\cap\dots\cap D_n}$ である。$\square$

1 次元の層と曲線の次数

1 次元の台をもつ層の交叉数
  1. $C\subset X$ を整な $1$ 次元閉部分スキームとすると、任意の可逆層 $\mathcal{L}$ について $(\mathcal{L}\cdot C)=\deg_C(\mathcal{L}|_C)=\chi(C,\mathcal{L}|_C)-\chi(C,\mathcal{O}_C)$ である。
  2. $\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}\le1$ の連接層 $\mathcal{F}$ について、$\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ の $1$ 次元の既約成分を(被約な構造で)$C_1,\dots,C_t$、その生成点を $\eta_j$ とし、$\ell_j:=\operatorname{length}_{\mathcal{O}_{X,\eta_j}}\mathcal{F}_{\eta_j}$ とおくと、
    $$ (\mathcal{L}\cdot\mathcal{F})=\sum_{j=1}^t\ell_j\,(\mathcal{L}\cdot C_j) $$
    である。
層の分解に帰着する

要点:両辺は短完全列について加法的なので、連接層を整な閉部分スキームのイデアル層に分解して、$1$ 点に台をもつ層と曲線のイデアル層の場合に帰着する。

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1:閉埋め込み $i\colon C\to X$ について $\mathcal{O}_C\otimes\mathcal{L}^\vee=i_*(\mathcal{L}^\vee|_C)$ であり、$X$ 上のコホモロジーと $C$ 上のコホモロジーは一致する(Har77 III, Lemma 2.10, p. 209)。定義から $(\mathcal{L}^\vee\cdot C)=\chi(\mathcal{O}_C)-\chi(\mathcal{L}|_C)$ であり、thm-in-multilinear から $(\mathcal{L}\cdot C)=-(\mathcal{L}^\vee\cdot C)=\chi(\mathcal{L}|_C)-\chi(\mathcal{O}_C)$ である。

2:$X$ の整な $1$ 次元閉部分スキーム $C$(生成点 $\eta_C$)ごとに $\ell_C(\mathcal{G}):=\operatorname{length}\mathcal{G}_{\eta_C}$ とおき、台の次元が $1$ 以下の連接層 $\mathcal{G}$ に対して $R(\mathcal{G}):=\sum_C\ell_C(\mathcal{G})(\mathcal{L}\cdot C)$(有限和)とおく。示すべきは $(\mathcal{L}\cdot\mathcal{F})=R(\mathcal{F})$ である。両辺は短完全列について加法的である(左辺は thm-in-multilinear の 3、右辺は局所化が完全で長さが加法的であることによる)。Noether スキームの連接層は、連接な部分層の列 $0=\mathcal{F}_0\subset\mathcal{F}_1\subset\dots\subset\mathcal{F}_r=\mathcal{F}$ で、各商 $\mathcal{F}_j/\mathcal{F}_{j-1}$ が整な閉部分スキーム $Z_j$ の上の $0$ でないイデアル層 $\mathcal{I}_j\subset\mathcal{O}_{Z_j}$ の押し出しと同型になるものをもつ(Stacks Lemma 30.12.3, Tag 01YF)。$Z_j\subset\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ だから $\dim Z_j\le1$ である。よって $\mathcal{G}=\mathcal{I}\subset\mathcal{O}_Z$($Z$ は整、$\dim Z\le1$)の場合に示せばよい。

$\dim Z=0$ なら、両辺とも $0$ である(左辺は thm-in-multilinear の 3、右辺はどの $\eta_C$ でも茎が $0$)。$\dim Z=1$ のとき $Z=C$ は曲線である。$\mathcal{I}$ の生成点での茎は関数体 $K(C)$ の $0$ でないイデアル、すなわち $K(C)$ 全体だから、$\mathcal{O}_C/\mathcal{I}$ の台は $C$ の真の閉部分集合で有限集合である。よって完全列 $0\to\mathcal{I}\to\mathcal{O}_C\to\mathcal{O}_C/\mathcal{I}\to0$ と thm-in-multilinear の 3 から $(\mathcal{L}\cdot\mathcal{I})=(\mathcal{L}\cdot C)$ である。一方 $\ell_C(\mathcal{I})=\operatorname{length}K(C)=1$ であり、$C'\ne C$ なら $\eta_{C'}\notin C$($C'\subset C$ なら次元から $C'=C$)なので $\ell_{C'}(\mathcal{I})=0$ である。したがって $R(\mathcal{I})=(\mathcal{L}\cdot C)=(\mathcal{L}\cdot\mathcal{I})$ である。$\square$

漸近 Riemann–Roch

漸近 Riemann–Roch の定理

$\mathcal{F}$ を $\dim\operatorname{Supp}\mathcal{F}\le n$ の連接層、$\mathcal{L}$ を可逆層とする。$q(m):=\chi(\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^{\otimes m})$ はすべての整数 $m$ で、有理数係数の次数 $n$ 以下の多項式に一致し、
$$ \chi(\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^{\otimes m})=\frac{(\mathcal{L}^n\cdot\mathcal{F})}{n!}\,m^n+(\text{$m$ について $n-1$ 次以下の項}) $$
である。

差分作用素で多項式を捉える

要点:同じ $\mathcal{L}$ を $j$ 個並べた交代和は $q$ の $j$ 階の後退差分であり、消滅定理から $(n+1)$ 階の差分が $0$ になるので $q$ は $n$ 次以下の多項式で、$n$ 階の差分が $n!$ 倍の最高次係数になる。

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後退差分 $(\nabla q)(m):=q(m)-q(m-1)$ を考えると、二項係数の展開により $(\nabla^jq)(m)=\sum_{i=0}^{j}(-1)^i\binom{j}{i}q(m-i)$ であり、def-in-alternating-sum で同じ $\mathcal{L}$ を $j$ 個並べた交代和はちょうど $$e(\underbrace{\mathcal{L},\dots,\mathcal{L}}_{j};\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^{\otimes m})=(\nabla^jq)(m)$$ である($|I|=i$ の部分集合は $\binom{j}{i}$ 個)。$\mathcal{F}\otimes\mathcal{L}^{\otimes m}$ の台は $\operatorname{Supp}\mathcal{F}$ なので、thm-in-vanishing を $j=n+1$ に使うと、すべての $m$ で $\nabla^{n+1}q(m)=0$ である。

$\nabla^{n+1}q\equiv0$ となる関数 $q\colon\mathbb{Z}\to\mathbb{Q}$ が $n$ 次以下の多項式であることを $n$ についての帰納法で示す。$n=0$ なら $\nabla q\equiv0$ で $q$ は定数である。$n\ge1$ なら帰納法の仮定により $\nabla q$ は $n-1$ 次以下の多項式 $p$ に一致する。$\nabla$ は $n$ 次以下の多項式の空間($n+1$ 次元)から $n-1$ 次以下の多項式の空間($n$ 次元)への線型写像で、核は定数($1$ 次元)だから全射であり、$\nabla P=p$ となる $n$ 次以下の多項式 $P$ がある。$\nabla(q-P)\equiv0$ だから $q-P$ は定数で、$q$ は $n$ 次以下の多項式である。

最後に、$\nabla(m^j)=jm^{j-1}+(\text{低次})$ だから、$m^n$ の係数が $a$ の $n$ 次以下の多項式 $q$ について $\nabla^nq$ は定数 $n!\,a$ である。$m=0$ とおけば $(\mathcal{L}^n\cdot\mathcal{F})=e(\mathcal{L},\dots,\mathcal{L};\mathcal{F})=(\nabla^nq)(0)=n!\,a$ である。$\square$

漸近 Riemann–Roch により、$\mathcal{L}$ の高い冪の大域切断の個数の増え方が交叉数 $(\mathcal{L}^n)$ で測られる。$\mathcal{L}$ が豊富な可逆層で $V$ が $n$ 次元の整な閉部分スキームなら $(\mathcal{L}^n\cdot V)>0$ である(Vak25 Exercise 20.1.K, p. 580。$k$ が代数閉体で $V$ が多様体なら、$\mathcal{L}^{\otimes r}$ が非常に豊富になる $r$ をとれば ex-in-degree に帰着する)。

補足

  • 交叉数は線型同値類よりさらに粗い数値的同値類だけで決まる(Vak25 Proposition 20.1.6, p. 578)。曲線との交叉数がすべて $0$ の可逆層は、どの交叉数にも寄与しない。
  • 固有射 $\pi\colon X_1\to X_2$ と $X_2$ 上の可逆層について、射影公式 $(\pi^*\mathcal{L}_1\cdots\pi^*\mathcal{L}_n\cdot\mathcal{F})=(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot\pi_*\mathcal{F})$ が成り立つ(Vak25 Remark 20.1.8, p. 579。同じ次元の整な射影多様体の間の射なら $(\pi^*\mathcal{L}_1\cdots\pi^*\mathcal{L}_n)=\deg(X_1/X_2)(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n)$、同 Exercise 20.1.J)。
  • $k=\mathbb{C}$ なら $(\mathcal{L}_1\cdots\mathcal{L}_n\cdot V)$ は第 1 Chern 類のカップ積 $c_1(\mathcal{L}_1)\cup\dots\cup c_1(\mathcal{L}_n)$ を $V$ の基本類で評価したものに一致する(Vak25 §20.1.9, p. 580)。
  • 余次元の高いサイクルどうしの交叉は、Chow 環の積として 交叉理論 の定理「Fultonの交叉理論」で扱われ、因子の交叉数はその特別な場合にあたる。

関連項目

参考文献

[2]
Robin Hartshorne, Algebraic Geometry, Graduate Texts in Mathematics 52, Springer, 1977, I, Proposition 7.6 (a)(p. 52)、II, Theorem 5.17(p. 121、Serre の定理)、III, Theorem 2.7(p. 208)、Lemma 2.10(p. 209)、Theorem 5.1(p. 225)、Theorem 5.2(p. 228)、Exercise 5.2(p. 230)
[3]
Hideyuki Matsumura, Commutative Ring Theory, Cambridge Studies in Advanced Mathematics 8, Cambridge University Press, 1986, Theorem 6.1・6.2(p. 38)、Theorem 6.5(p. 39)(随伴素イデアル)

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